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一陸技 令和6年(2024)年07月期 無線工学B A-01

一陸技 令和6年(2024)年07月期 無線工学B A-01

次の記述は、自由空間内の平面波を波動方程式から導出する過程について述べたものである。内に入れるべき字句の正(1)(2)(3)(4)(5)(6)(7)電界λがEE=れる。2□を満たすπ□□□□□□□A□□□与えられる。□□C式④より、直角座標系(==−式②の解は、□+すなわち、電波の速度+式⑤の両辺を時間□□M□M□□〔V/m〕が角周波数□□□xが波長=□□□,□□□□y□EM式③の右辺の第1項に時間項,K〔m〕となる。□(□□□□□)z=、λ=+N0)で、以下、式③の右辺の第1項で表される□0N□□□EDが□□□□しい組合せを下の番号から選べ。ただし、自由空間の誘電率を□については、以下の波動方程式が成立する。ここで、の等位相面を表す式は、定数を□の値をとるごとに同一の変化が繰り返されるから、〔m/s〕□□□となる。すなわち、周波数をは以下のように表される。を掛けると、Bについて微分すると、等位相面の進む速度、K〔rad/s〕で正弦波的に変化しているものとする。□□・・・・・・⑤・・・・・・④・・・・・・①・・・・・・③・・・・・・②を境界条件によって定まる定数とすると、次式で表される。のみを考える。とおくと、次式でだけの関数とすると、式①より、以下の式が得られる。□□〔Hz〕とすると、□□□は、次式で表さ□□==□□2□π□□□〔F/m〕、透磁率を□□A∇□□□とする。××EEE(∇(∇□0×E)×E)B〔H/m〕及び時間を前進波後退波前進波前進波後退波□□□□□C□t□□□□□□□□□□□□□□□□□□□□□□□□□□□〔s〕として、□□□□□□□□□D□□000□□□□□□□□000□□

答え：1

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